Квазихомогенни системи - Наръчник на химика 21
Химия и химическа технология
В същото време феноменологичните концепции за гранулиран сорбентен слой като квазихомогенна среда и възможността за разширяване до него феноменологични уравнения, основани на законите на осредняването в хетерогенна система като сложни от гледна точка на геометрията и хидродинамиката като гранулиран слой, изискват по-подробно обсъждане на допустимостта на изброените приближения. Без такива подробности е невъзможно да се изградят феноменологични модели, които да вземат предвид химичното взаимодействие на дифузиращите частици. [c.52]
Максималният размер на частиците не надвишава 30-50 микрона [2,3], т.е. по-малък от най-малкия обем елемент (0,1 ml) на пастата може да се разглежда като квазихомогенни системи [4]. Стабилността на течните форми се дължи на наличието на стабилизатори и често пространствени мрежи или структури, характерни за тиксотропните системи. [c.145]
Апаратът на теорията за еластичността на анизотропното тяло, който много често се използва за изчисляване на конструктивни елементи от фибростъкло, изобщо не взема предвид тези характеристики и е приложим само за абсолютно монолитни материали. Следователно, за правилен анализ на напрегнато-деформираното състояние на хетерогенна система и за строг преход от нехомогенна среда към квазихомогенна, е необходимо да се оцени твърдостта на материала. [c.6]
Преход от система от тела към квазихомогенно тяло. Някои електронни съоръжения съдържат голям брой структурно идентични елементи (части, модули, твърди вериги, феритни клетки и др.), Които се повтарят и в трите измерения. Например на фиг. 1.1.6 показва единицата на апарата, състояща се от голям брой модули. В този случай са възможни някои отклонения в размера, еднородност на запълване на дъската с елементи, разсеяни силови елементи. От такива възли може да се проектира блок, схематично показан на фиг. 3.3, а. Когато се анализира топлинният режим на такива устройства, те могат да се разглеждат като квазихомогенно тяло, чиито термофизични свойства са такива, че температурните полета на реално и квазихомогенно тяло се различават малко. [c.157]
В много случаи е възможен следният общ метод за преход от нехомогенно тяло към квазихомогенно. Нека отопляемата зона се състои от еднакви елементи, които са разпределени в пространството с определен модел (фиг. 3.3, а). Такава система има отдалечен ред, т.е. във всяка посока геометричните и физическите свойства на системата периодично се повтарят. В система с дълъг обхват може да се избере най-малкият обем, който може да се повтори многократно, за да се получи оригиналната система. Ще наречем такъв обем елементарна клетка, на фиг. 3.3, и то е засенчено, а на фиг. 3.3, b е показан отделно. Може да се покаже, че ефективната топлопроводимост K на елементарната клетка и цялата система с дълъг обхват съвпадат. Следователно определянето на ефективната топлопроводимост на блок в различни посоки e = x, y, z се свежда до по-прост проблем - определянето на Re за единичната клетка. [c.157]
Приложение Б.6 съдържа формули за изчисляване на ефективната топлопроводимост на най-често срещания клас радиоелектронни устройства. Подробно обосноваване на горния метод за редуциране на система от тела с подредена структура до квазихомогенно тяло и извеждането на изчислителните формули може да се намери в [3, 10]. [c.157]
За апарат със запечатана обвивка при условия на свободна конвекция, aze на топлопроводимостта може да се оцени по формулата 0sc = 9Ls, а 013 - по формула (3.54). И накрая, преходът от система от плочи (фиг. 3.16, в) към квазихомогенно тяло (фиг. 3.16, г) е възможен въз основа на техниката, описана в 3.1. Накрая получаваме анизотропен паралелепипед с източници и поглъщатели на топлина, последният причинен от потока на течността между плочата. Поставяме началото в ъгъла на паралелепипеда (фиг. 3.16, г), обозначаваме стойностите на топлопроводимостта по осите с AX, 2 и приемаме, че преносът на топлина от челата към околната среда се случва според Нютон - Законът на Ричман (1.9). В този случай е лесно да се обобщят уравнения (3.64) и (3.65) за един канал [3] [c.188]