Изгаряне и възпроизвеждане на ядрено гориво редактиране
До увеличаване на концентрацията от 135 Xe и следователно до намаляване на реактивността на реактора след неговото изключване или намаляване на мощността ("Йодна яма"), което прави невъзможно кратковременно спиране и колебания в изходната мощност. Този ефект се преодолява чрез въвеждане на граница на реактивност в регулаторите. Дълбочината и продължителността на йодната ямка зависи от неутронния поток Ф: при Ф = 5 · 10 18 неутрона/(cm² · sec), продължителността на йодната ямка е ˜30 h, а дълбочината е 2 пъти по-голяма от стационарна промяна Keff, причинена от отравяне 135 Xe.
Поради отравяне могат да възникнат флуктуации в пространството и времето на неутронния поток Ф и съответно на мощността на реактора. Тези трептения възникват при Ф> 10 18 неутрона/(cm² · sec) и големи размери на реактора. Периоди на трептения ~ 10 h.
Разделянето на ядра създава голям брой стабилни фрагменти, които се различават по напречните сечения на абсорбция в сравнение с напречните сечения на абсорбцията на делящ се изотоп. Концентрацията на фрагменти с голямо напречно сечение на поглъщане достига насищане през първите няколко дни от работата на реактора. Това е главно 149 См, промяна на Kef с 1%). Концентрацията на фрагменти с ниско напречно сечение на поглъщане и въведената от тях отрицателна реактивност нарастват линейно с времето.
Образуването на трансуранови елементи в ядрен реактор става съгласно следните схеми:
Времето между стрелките означава полуживот, "+ n" означава поглъщане на неутрон.
В началото на работата на реактора се получава линейно натрупване на 239 Pu и колкото по-бързо (с фиксирано изгаряне от 235 U), толкова по-ниско е обогатяването на уран. Освен това, концентрацията на 239 Pu има тенденция към постоянна стойност, която не зависи от степента на обогатяване, но се определя от съотношението на сеченията за улавяне на неутроните за 238 U и 239 Pu. Характерното време за установяване на равновесната концентрация от 239 Pu