Преминаване на светлината през сферична граница на сечение, страница 4

граница
На фиг. 2.13 изобразява система от две лещи, събираща и разсейваща. Вижда се, че модулът на оптичната сила на сближаващата се леща е по-голям от този на разсейващата леща (нейното фокусно разстояние е по-кратко). Следователно, когато се комбинират помежду си, крайната оптична мощност се оказва положителна: D = Dедин+д2> 0, естествено е оптичната сила на такава система да е по-малка от тази на първата (сближаваща се) леща, а фокусното разстояние е по-голямо.

Ако в система с много лещи оптичните елементи са разположени на крайни разстояния един от друг, тогава оптичната сила на такава система не е равна на простата сума от оптичните сили на съставните й лещи, а зависи от разстоянието между лещи L (вижте раздел 2.5 по-долу):

.

1.3 Идеални оптични системи

Тънката леща като система от две центрирани повърхности е най-простата оптична система, която дава доста несъвършено изображение. В повечето случаи прибягваме до изграждането на по-сложни системи, характеризиращи се с наличието на голям брой пречупващи повърхности и не ограничени от изискването за близост на тези повърхности (тънкост на лещата).

През 1841 г. Гаус дава обща теория на оптичните системи, която е доразвита в трудовете на много математици и физици. Теория на Гаус - теория идеална оптична система, т.е. система, в която хомоцентричност греди и изображение геометрично като предмет. Според тази дефиниция всяка точка в пространството на обектите отговаря в идеална система на точка в пространството на изображенията; тези точки се наричат ​​конюгирани. По същия начин всяка линия или равнина на обектното пространство трябва да съответства на конюгирана линия или равнина на пространството на изображението. С други думи, теорията на идеалната оптична система е чисто геометрична теория, която установява връзката между точки, линии, равнини.