Батериите са високочестотни; s спектър
Фил. Маг. (1913), стр. 1024
(THE ChemTeam от колекцията му)
Известно е, че рентгеновите лъчи обикновено се състоят от хетерогенно излъчване и характерно излъчване с дадена честота. Първият се отразява от повърхност, която е изложена на радиация при всички ъгли на падане, но при високи ъгли, използвани в настоящата работа, интензивността му е много ниска. Лъчите с дадена честота обаче се отразяват само когато достигнат повърхността под определен ъгъл. Ъгълът на падащото лъчение с кристалната равнина, q, дължината на вълната и кристала д "Константа на мрежата" е свързана с:
н л = 2д грех q
къде е н цяло число може да се нарече "ред" на отражение. Редкият кристал с 6 см 2 плоча, който използвахме, беше известен, че дава силно отражение в първите три реда, най-силен в третия ред.
По този начин, ако дадена дължина на вълната на излъчване достигне която и да е част от кристала под подходящ ъгъл, малка част се отразява. Да предположим, че за момента източникът на лъча е точков, тогава P очевидно е в кръг, а отразените лъчи са съставните части на конус, чийто връх е изображението на източника. На L-плочата се появява хипербола, която се отклонява от посоката на падащия лъч. Поради прилагането на тясната пролука S, дъгата ще се превърне в тънка линия, която леко се извива в посочената посока.
Плочата на камерата е монтирана на рамото на спектрометъра. И плочата, и пролуката бяха на 17 см от шахтата. Това разположение е геометрично важно, защото, ако тези две разстояния са равни, точката L, в която радиусът, отразен под даден ъгъл, докосва плочата, е независима от положението P на повърхността на кристала. Ъгълът на настройка на кристала е безразличен, ако лъчът все още достига част от повърхността под подходящия ъгъл. Ъгълът q може да се определи от следното уравнение: 2 q = 180 o - SPL = 180 o - SAL.
SAL ъгълът се измерва, както следва. Преди да направите снимката, на всеки край на плочата беше направена референтна линия R, като на мястото на кристала беше поставен оловен чадър с тесен процеп. Разстоянието съвпадна с оста на спектрометъра. След няколко секунди рентгеново излагане, R-линията се появи на плочата, определяйки линията между S и A върху нея. По същия начин беше записана друга RQ линия след завъртане на рамото на спектрометъра под даден ъгъл. След това лостът беше завъртян до такова положение, че отразеният радиус и ъглите на LAP бяха получени за всяка линия, която след това беше поставена върху плочата. D се определя на стъпки от 1 o чрез поставяне върху отрицателната фотографска плоча, на която референтните линии са маркирани по същия начин. За да се определи ъгълът на падащото лъчение с кристалната равнина, трябваше да се направят две малки корекции, тъй като нито кристалната плоча, нито оловната междина съвпаднаха точно с оста на спектрометъра. При дадена кристална ординация от нея се отразяват лъчи с около 30% различни дължини на вълната.
Времето на експозиция беше почти пет минути в почти всички случаи. Използвани са рентгенови пластини Ilford и изображението е разработено с родий. Плочите бяха монтирани в държач за чинии с черна хартиена предна страна. Дължината на вълната от ъгъла на отражение q е отражението н ред и д може да се определи със знанието на решетъчната константа. н-et беше получено чрез заснемане на всички спектри както във втори, така и в трети ред. Това беше полезно и за проверка на точността на измерванията. НА д не може да се изчисли директно за сложния калиев фероцианиден кристал. Константата на решетката на кристала обаче преди това е точно сравнявана с кристал от каменна сол д ' постоянна и установих, че
д = 3 д ' · 0,1988/0,1955
W. L. Bragg показа, че атомите на горния кристал приемат просто кубично разположение. Следователно, за атоми в 1 cm 3 той поддържа това
2 /М = 1/(д ') 3
където н, броят на молекулите в грам-претегления материал = 6.05 · 10 23, при условие че зарядът на електрона е 4.89 · 10 -10; s, плътността на тази скала е 2,167, и М, молекулно тегло, = 58.46.
От които д ' = 2,814 · 10 -8 и д = 8,454 · 10 -8 см. Вижда се, че несигурността на тази стойност не играе важна роля при определянето на дължината на вълната. Липсата на кристална хомогенност е по-вероятният източник на грешка, тъй като плътността може да бъде по-висока от стойността, определена в експеримента, поради малки включвания на вода.