ФЛИКЕР-ШУМ е
(шум 1 /е) е флуктуационен процес, чиято спектрална плътност С(е ) при ниски честоти ^ се увеличава с намаляваща честота съгласно закон, близък до, при който степента е близо до 1 (вж. Електрически колебания). Първи шум 1 /е открит през 1925 г. от Дж. Джонсън (J. B. Johnson) при измерване на флуктуациите на тока на термичната емисия. Впоследствие се открива и във въглеродни резистори, които се разлагат. филмови проводници, включително твърди метални проводници филми, полупроводници и други структури. Особено чудесно е при островни филми, в гранулирани проводници, при слаби контакти с високоустойчиви резистори. Индикаторът обикновено е в диапазона от 0,8 до 1,2, може да се променя с температурата, но най-често е близо до 1. По правило спектралната плътност на шума е 1 /е увеличава се с намаляваща честота до мин. честоти, до изрязване се извършват измервания (достига се честота 3. 10 -7 Hz). Преход към независим е не се наблюдава спектрална плътност.
Шум 1 /е се отнася до текущия шум. Спектралната плътност в хомогенните проводници е пропорционална на квадрата на напрежението (или тока). Този факт, както и специален.
експериментите показват, че текущият шум 1 /е причинени от колебания на съпротива, до-ръж се появяват в равновесно състояние, преминаването на ток само ги разкрива. Радиус на корелация на колебанията, създаващи шум 1 /е, е толкова малък, че не е било възможно да се измери: във всички експерименти, в които са се опитвали да го измерват, е намерена само горна граница за него. По-специално, колебания в съпротивлението на съседни транзистори с интегрална схема, разположени на разстояние няколко. десетки микрони, без корелация. Следователно, спектралната плътност на относителните колебания на съпротивлението на хомогенните проводници (или напрежението в техните контакти) е обратно пропорционална. обема на проводника. При силно хетерогенни проводници, при които проводимостта е от проникващ характер (съпротивлението се определя от области, заемащи относително малък обем), спектралната плътност трябва да бъде голяма, което се наблюдава експериментално.
Шумът 1/f е свързан с наличието на едно или друго разстройство в реални твърди вещества и свързания с него изключително широк спектър (йерархия) на релаксационни времена. Такъв широк спектър t и разпределението f -tion m, необходими за получаване на закона, възникват, ако t експоненциално зависи от параметъра (енергията на активиране в случай на активни преходи между състоянията на системата, степента на тунелиране в случай на тунелни преходи ), чието разпределение f-не е повече или по-малко константно в широк диапазон на вариация на този параметър. Че шумът е 1 /е поради суперпозицията на процеси с декомп. времето за релаксация се демонстрира експериментално: в субмикронни MIS транзистори (вж. Полеви транзистор), в който има един активен капан за токови носители (или два капан), спектралната плътност на колебанията в съпротивлението на канала има профил на Лоренц с едно t (или съответно два такива профила с два различни t), но с увеличаване на размера на транзистора и броя на капаните, спектралната плътност приближава 1 /е. Магн. шум (колебания на намагнитването) със спектрална плътност