Гелови режими
Колеж дьо Франс, Физика на кондензираната материя 11, място Марселин Бертело, 75231 Париж, Франция
Резюме
Полимерен разтвор образува преходна мрежа за живота Tr. При добри разтворители размерът на окото l е идентичен с дължината на корелация ξ за колебанията на концентрацията на мономера c. Но в "θ" разтворители (където двойното взаимодействие изчезва),/е много по-малък от ξ. Динамиката включва тогава два количествено много различни еластични модула E: 1) при ниски честоти, E = E0 = kT/ξ3 N c3 е малък; 2) при по-високи честоти, E = E гел kTc2 и Egel> E0. Това води до два режима при експерименти с фотонен ритъм при вълнови вектори q по-големи от определена стойност qg, като високочестотният режим е гел режимът. Въпреки че това дава само малка част от общата разсеяна светлина, тя все още доминира в наклона на динамичния структурен фактор S (q, t) в малки моменти. Изследваме съответния коефициент на дифузия D g в трите режима: а) режим на „много вериги“ (qg 1), Dg ˜q. Режимите б) и в) могат да се наблюдават само при неутронни експерименти. Но преминаването от а) в б) може да обясни определени резултати от фотонен ритъм на PS в циклохексан.
обобщение
Полимерен разтвор образува преходен гел, който се подновява за характерно време Tr.В добър разтворител размерът l на окото на мрежата е идентичен с дължината на корелация ξ на колебанията в концентрацията c. Но в разтворител “θ”, където взаимодействията между двойки се отменят взаимно,/е по-малко от ξ. За описване на динамичните свойства са необходими два еластични модула E: 1) при ниска честота E = E0 = kT/ξ3˜ c3 е малък; 2) при висока честота, E = Egel = kTc 2 и Egel >> E0. Веднага щом q> qg, наблюдаваме два режима, като бързият режим е гел режимът. Въпреки че този режим допринася малко за разсеяната интензивност, той доминира над наклона в началото на структурния фактор Sq (t) (t → 0). Коефициентът на дифузия, отнасящ се до геловия режим, се изчислява в трите диапазона на векторни вълни: а) режим „многокайтови“ (qg l -1), Dg ˜ q. Режимите на б) и в) могат да бъдат наблюдавани само при неутронни експерименти. Но преминаването от а) до б) би могло да обясни някои резултати от удари на фотони върху PS в циклохексан.